利用計(jì)算機(jī)進(jìn)行離散傅里葉變換和信號(hào)處理時(shí)，因運(yùn)算時(shí)間和儲(chǔ)存容量的限制，只能處理有限的樣本容量。適用FFT的樣本值數(shù)列的長度，通常是2的整數(shù)次冪，多采用28( =256)~211( = 2048)左右的個(gè)數(shù)。因此，必須對(duì)時(shí)間無限的數(shù)字序列進(jìn)行截?cái)嗵幚?。截?cái)嗑褪菍o限長的時(shí)間函數(shù)乘以有限寬的窗函數(shù)，相當(dāng)于原時(shí)間函數(shù)與一個(gè)高為1、長度為T的矩形時(shí)間窗函數(shù)相乘，如圖3-4所示。

信號(hào)的時(shí)域截?cái)鄬?dǎo)致頻域內(nèi)產(chǎn)生一系列的效應(yīng)，為此，需要考察原信號(hào)頻譜與截?cái)嗪笮盘?hào)頻譜之間的關(guān)系。

假定原信號(hào)(見圖3-4a)，則其頻譜為

即在±處的兩個(gè)沖激函數(shù)，幅值為Aπ(見圖3-4b)。

設(shè)矩形窗函數(shù)為u(t)(見圖3-4c)，其對(duì)應(yīng)頻譜U(ω)(見圖3-4d)，用u(t)對(duì)x(t)進(jìn)行截?cái)嗪蟮玫胶瘮?shù)y(t)(見圖3-4e)，則有

其頻譜為

已知矩形窗函數(shù)的頻譜為

將x(t)截?cái)嗪蟮玫降男盘?hào)y(t)的頻譜應(yīng)為X(ω)與U(ω) 的卷積，即

其幅值為AT/2,如圖3-4f所示。可以看出，此時(shí)的頻譜不再是± 處的兩個(gè)沖激函數(shù)，而是已擴(kuò)展到± 的領(lǐng)域。由于集中能量的泄露而出現(xiàn)了主瓣和旁瓣，即截?cái)鄷?huì)產(chǎn)生模糊效應(yīng)。此外，還會(huì)在頻譜中引入皺波?？傊?，對(duì)時(shí)域信號(hào)截?cái)鄷?huì)導(dǎo)致頻域內(nèi)附加一些頻率分量，從而給頻譜帶來誤差，這種誤差通常稱為泄露誤差。為了減少泄露誤差，可以采取以下途徑:①增長矩形窗函數(shù)的寬度，即增長樣本長度;②加主瓣能量集中、旁瓣小、衰減速率快的其他窗函數(shù)。

靈科超聲波 堅(jiān)持自主研發(fā)，最大力度投入研發(fā)設(shè)計(jì)，擁有一支近30年的研發(fā)制造團(tuán)隊(duì)，發(fā)明創(chuàng)造170余項(xiàng)專利新技術(shù)。主要品牌有 LINGGAO靈高 、LINGKE靈科、SHENGFENG聲峰等。廣泛運(yùn)用在醫(yī)療器械、電子器材、 打印耗材、塑料、無紡布、包裝、汽配等多個(gè)領(lǐng)域，為海內(nèi)外各行業(yè)、企業(yè)提供了大量穩(wěn)定性強(qiáng)的優(yōu)質(zhì) 超聲波塑焊設(shè)備 及 應(yīng)用方案  。